窒化ケイ素のマイクロチューニング | 青島ルミノソ・トレイルブレイザーグループ株式会社

Scientific Reports volume 12、記事番号: 15074 (2022) この記事を引用

901 アクセス

1 オルトメトリック

メトリクスの詳細

単一光子エミッター (SPE) と共鳴フォトニック構造の統合は、量子通信、コンピューティング、およびセンシング用のコンパクトで効率的な単一光子源を実現するための有望なアプローチです。 SPEとフォトニックキャビティ間の効率的な相互作用には、キャビティの共振がSPEの輝線と一致することが必要です。ここでは、クラッド層の堆積を制御することで窒化シリコン (Si3N4) マイクロリングキャビティを調整する新しい方法を実証します。数値シミュレーションに基づいて、二酸化ケイ素 (SiO2) ナノ層を Si3N4 リッジ構造上に 50 nm ステップで堆積します。キャビティの品質係数 (Q 値) を劣化させることなく、3.5 nm の自由スペクトル範囲 (FSR) を超えるキャビティ共振の調整を示します。次に、キャビティを微調整するために局所的なレーザー加熱でこの方法を補完します。最後に、クラッドの堆積によってキャビティ上に配置されたナノ粒子の位置とスペクトル特性が変化しないことを検証しました。これは、私たちの方法がSPEとフォトニック構造の統合に役立つ可能性があることを示唆しています。

統合量子フォトニックデバイスは、将来の量子ネットワーク、量子コンピュータ、センサーにとって重要な要素です1、2、3、4、5、6、7、8。このようなデバイスの必須要素の 1 つは、高 Q 値キャビティに結合された単一光子エミッター (SPE) です。 SPE が励起されると、単一光子がキャビティモードで放出され、操作と検出のために光ネットワークに送られます 9、10、11、12。このような界面では、SPE の輝線とキャビティの共振線がほぼ完全に一致する必要があります。 SPE 輝線とキャビティの共振に固有の不確実性があるため、それらのマッチングには SPE および/またはキャビティのアクティブな調整が必要です。 SPE の発光波長を調整することは、たとえば電界を印加することによって可能ですが 13、14、15、フォトニックキャビティの共振線を調整する方がおそらくより現実的です。

マイクロキャビティを調整する方法には、熱的および電気光学的調整、機械的応力の適用、および表面の機能化またはクラッド材料のパターニングを伴う製造後のトリミングが含まれる16、17、18、19、20、21、22、23。 24、25、26、27。これらの方法のほとんどは、リアルタイム制御による空洞共振の正確な調整を可能にします。ただし、技術的な課題がないわけではありません。たとえば、熱的および電気的調整には、特に完全な自由スペクトル範囲 (FSR) にわたる広帯域調整が必要な場合、チップに供給するためにかなりの量の電力が必要です18、19、20、23、24、25、26。さらに、この場合、電気接点をキャビティの隣に配置する必要があるため、製造プロセスが複雑になり、キャビティの性能が低下する可能性があります18。フォトクロミック膜の堆積やレーザーでアドレス可能な高分子電解質による機能化に基づく方法は、塗布される材料の厚さに大きく依存するため、制御が困難です。これらの方法では、表面改質によりキャビティの光学特性が劣化する可能性もあります 16、17。クラッド材料の製造後のトリミングには、電子ビームリソグラフィーを使用した正確なパターニングが必要ですが、クラッド自体が統合 SPE への効率的な結合を妨げます 27。応力ベースのアプローチでは、FSR 全体にわたって調整するには高度な製造と大きなデバイスサイズが必要です 21、22。

窒化ケイ素 (Si3N4、または SiN) は、CMOS 互換性、広い透明度範囲、および比較的高い屈折率 (n ~ 2) により、多くのデバイスプロトタイプに選択される材料として際立っています 28、29、30、31。ただし、Si3N4 の熱光学係数はシリコン 32 よりも約 1 桁低いため、上記の熱ベースの調整戦略を実装することが困難になります。さらに、多くの SPE を最適に動作させるために必要な極低温では、Si3N4 の熱光学係数はさらに小さくなります。

この研究では、Si3N4 共振器の広帯域調整方法を提案し、実現します。これは、数十ナノメートルのステップサイズで Si3N4 キャビティ上に制御された厚さの二酸化シリコン (SiO2) クラッドを堆積することに基づいています。クラッド層の厚さ 200 ～ 500 nm の範囲内で、3.5 nm の 1 つの FSR 内で共振位置を調整できることを示します。この方法では、比較的粗いステップでのみ共振を調整できますが、他の方法を使用して微調整することもできます。それにもかかわらず、この方法を使用すると、別のアプローチで微調整する前に、まず空洞共振と SPE 発光波長を大まかな近似値に近づけることができます。この目的を達成するために、SiO2 クラッドを堆積した後にレーザー熱を加えることによってキャビティを微調整することを実証します。また、SiO2 の堆積によって、先にリングキャビティ上に配置された SPE (この場合はダイヤモンドナノ結晶) の位置とスペクトル特性が変化しないことも示します。

下部クラッドが SiO2、上部クラッドが空気であるリッジ導波路を考えます。図 1a はリッジ導波路の断面を示しています。 Si3N4 コアの屈折率は 2.087 (737 nm での測定値)、幅 w、高さ h = 250 nm です。この作業では、2 つの公称設計幅、w = 330 および 480 nm を考慮します。導波路の幾何学的パラメータは、低損失で光の TM 偏波と TE 偏波の両方のシングルモード伝播をサポートするように設計されています。

Si3N4 導波路の周囲の SiO2 クラッドの分布。 (a) 下部クラッドが空気、上部クラッドが SiO2 であるリッジ導波路の概略図。 (b) 追加の SiO2 層を堆積した場合の理論的考察の概略図。 (c) チャネル導波路。上部および下部クラッドは SiO2 です。 (d) = 500 nm の厚さの SiO2 クラッドを堆積した後の aw = 480 nm Si3N4 導波路の TEM 断面図。 (e) aw = 480 nm Si3N4 導波路の測定寸法。

SiO2 の堆積により、下部クラッド層とコア層の上に x 軸に平行な厚さ t の層が形成されると仮定します。これを図 1b に概略的に示します。追加レイヤーの法線は y 軸に平行です。実際には、コアの垂直エッジを囲む SiO2 の薄い層 (X 軸に沿った法線) が存在します。しかし、そのような層の厚さの決定的な値を得るのは困難です。したがって、理論モデルでは無視されています。リッジ導波路（堆積前）は t = 0 を表し、別の極値 t = ∞ はチャネル導波路を表します（図 1c）。 Si3N4 導波路上の SiO2 の実際の分布の例を図 1d、e に示します (「デバイスの製造」セクションを参照)。

t の関数としての導波路の光学特性は、時間に依存しない 2 次元のマクスウェル方程式を解くことによって得られます 33。図 2 に、TE 偏波と TM 偏波の両方について、t = 0 (リッジ)、t = 150 nm、および t = ∞ の導波路 (w = 480 nm) の光学モードプロファイルを示します。 TE 偏光の場合、Ex 成分と Hy 成分が支配的です。一方、TM 偏光では Ey と Hx が支配的です。上部クラッド（空気）とコアとの間の屈折率のコントラストは、下部クラッド（SiO2）とリッジ導波路のコアとの間の屈折率のコントラストよりも大きい。したがって、光学モードパターンは上下対称性が崩れている。さらに、モード透過の程度は、上部クラッドよりも下部クラッドの方が高くなります。 t が増加すると、上部クラッドが変更され、屈折率の実効コントラストが減少します。その結果、非対称性が減少し、上部クラッド領域のモード透過の程度が増加します。 t = ∞ (チャネル導波路) の極端な場合には、対称性が回復します。

h = 250 nm、w = 480 nmの導波路の光学モード（Hフィールド）の等高線プロットのシミュレーション結果。赤（青）の色は最大値（最小値）を表します。

有効屈折率は、次の方程式によって群屈折率 \({n}_{g}(t)\) に関連付けられます。

ここで、\(F(t)=d{n}_{\text{eff}}(t)/d\lambda\) となります。

マイクロリングキャビティが有効屈折率 \({n}_{\text{eff}}\left(\lambda ,t\right)\) の導波路を使用して構築されている場合、共振周波数は共振条件から取得できます。 \(m{\lambda }_{res}={n}_{\text{eff}}\left(\lambda ,t\right)L\)、ここで \(L=2\pi R\) は往復の長さ、m は正の整数です34。この条件を使用すると、式 (1) を使用して \({\lambda }_{res}(t)\) を簡単に表すことができます。 (1)として

図 3a、b は、実験データに最もよく一致する m の値に対して計算された \({\lambda }_{res}\left(t\right)\) を示しています (以下の実験セクションを参照)。これらの図から、 \({\lambda }_{res}\left(t\right)\) の変化は、t が小さい場合には大きく、t が大きい場合には小さいことがわかります。したがって、ロジスティック曲線は \({\lambda }_{res}\left(t\right)\) の発展についての最良の代表的な推定値を与えます。ロジスティック曲線へのフィッティングは、シグモイド伝達関数を備えた単層ニューラルネットワークを使用して簡単に実行でき、式 1 で生成されたデータポイントでトレーニングされます。 (2)。ニューラルネットワークモデルは、一般化を改善し、過学習を回避するために採用されています35。この形式主義を使用すると、ここで考慮した t の範囲について、 \({\lambda }_{res}\left(t\right)\) は次の関係によってよく近似できることがわかります。

ここで、B と a は正の定数係数です。 B と a の近似値を表 1 に示します。 t が大きい場合、 \({\lambda }_{res}\left(t\right)={\lambda }_{\infty }\); 小さい t の場合、テイラー展開を使用すると、 \({\lambda }_{res}\left(t\right)={\lambda }_{\infty }-\frac{B}{2}+\frac{aB {4}t+\ドット\)。明らかに、空洞共振波長は t が小さい場合は直線的に変化し、t が増加すると最終的には飽和します。この漸近的な動作は、どのモード次数 m にも当てはまります。

それぞれ導波路幅 (a) w = 330 および (b) w = 480 nm の場合のリングキャビティ (半径 R = 8 μm) の理論的に推定された共振波長。円は式から得られます。 (2)、実線は式 (2) によって与えられるフィッティングです。 (3)。

同じ高さ h = 250 nm、幅 w = 330 nm または 480 nm の直線バス導波路に結合されたリングキャビティ (半径 R = 8 µm) からなる Si3N4 マイクロキャビティデバイスを作製しました。バスとリング間のギャップは 160 nm で、これはバスとキャビティの結合を最大化するリングキャビティの臨界ギャップに近いです。レンズ付き光ファイバーからの光を効率的に結合するために、各導波路にはテーパーエッジカプラー (最小幅 150 nm) があり、レンズ付きファイバーの TEM00 モードを Si3N4 導波路の伝播モードに効率的に変換します。

製造は、標準的な 8 インチの商用 CMOS ファウンドリで開始されました。シリコンウエハー。熱酸化および減圧化学気相成長 (LPCVD) 法を使用して、厚さ 3.1 μm の SiO2 層と厚さ 250 nm の Si3N4 層を形成しました。 Si3N4 層を堆積する前に、化学機械研磨 (CMP) を使用して SiO2 の厚さを 3 μm に減らしました。次に、248 nm KrF 深紫外 (DUV) リソグラフィーと誘導結合プラズマ (ICP) エッチングを使用して、Si3N4 導波路とリング共振器を定義しました。続いて、プラズマ化学気相成長法 (PECVD) により、厚さ 3.4 μm の SiO2 を上部クラッドに堆積しました。 Si3N4 リング共振器を空気にさらすために、リソグラフィーとドライエッチング (3.1 μm) とウェットエッチング (0.3 μm) の組み合わせを使用して、SiO2 の上部クラッド層に窓を開けました。ファイバーと光を結合するためのエッジカプラーは、クラッドとSi基板を深くエッチングしてトレンチを実現することによって製造されました。

SiO2 クラッド層は、SiH4 および N2O 雰囲気中、圧力 4 mTorr、温度 150 °C、および ICP 電力 1000 W で、ICP-CVD Oxford PlasmaPro System 100 によって 50 ± 5 nm のステップで堆積されました。クラッド層の厚さの精度を保証するために、各成膜の前に校正測定が行われ、SiO2 がブランクターゲット上に成膜され、エリプソメータ (JA Woollam V-VASE) で検査されました。各堆積後、実験装置で空洞共振波長を測定しました。 SiO2 堆積の精度、導波路およびキャビティ周囲のその分布は、断面透過型電子顕微鏡（TEM）画像によって研究されました（図1d、e）。

シリコン空孔 (SiV) 中心 36 を含む高圧高温 (HPHT) ナノダイヤモンドをイソプロパノール (0.1 wt%) に懸濁し、30 分間超音波処理した後、2000 rpm で 5 分間スピンコーティングすることでデバイス上にランダムに堆積させました。走査型電子顕微鏡 (SEM) イメージングにより、Si3N4 キャビティの約 30% にナノダイヤモンドが直接堆積していることがわかりました。

レーザー光でチップをプローブすることにより、約 737 nm の波長で測定を実行しました。これはレンズ付きファイバー (Oz Optics) によって導波路に結合され、送信された光はチップの反対側の端にある 50 倍の対物レンズ (Olympus) で収集されました (図 4 を参照)。最初に減衰広帯域フェムト秒 ( 80 fs) のレーザーパルス (Mai Tai、SpectraPhysics) を入力として使用し、送信された信号をシングルモードファイバーに結合し、可視域で 37 pm のスペクトル分解能を持つ光スペクトルアナライザー (OSA、横河電機 AQ6370) に送信しました。範囲。 10 nmを超えるスペクトル幅により、fsパルスはいくつかの共鳴をカバーし、共鳴位置の迅速な推定を可能にしました。次に、共振の正確な測定が、狭帯域 (線幅 < 1 MHz) の同調可能な連続波 (CW) ダイオードレーザー (Sacher) によって実行されます。共振付近のレーザー波長を掃引し、対物レンズの後に配置された光パワーメーター（Thorlabs）を使用して、共振器を通過する光の強度を測定します。波長可変レーザーの波長は、精度 60 MHz、分解能 2 MHz の波長計 (HighFinesse、モデル WS-7) で測定しました。これにより、品質係数と共鳴の微細な変化を測定できるようになりました。デバイスは、効果的なヒートシンクとして機能する金属製のマウント上に配置されました。測定中の周囲温度の変動範囲は 0.5 °C 以内であり、その範囲内で共振線のシフトは観察されませんでした。実験データは、Python で自作のソフトウェアを使用して取得され、PC で後処理されました。

実験セットアップのスケッチ: 広帯域 fs レーザーまたは調整可能な CW レーザーからの光がレンズ付きファイバーに結合されます。レンズ付きファイバーが光を Si3N4 マイクロキャビティデバイスに注入します。デバイスの出力では、透過光が収集され、50 倍の対物レンズ (対物レンズ 1) でコリメートされます。次に、光は光検出器 (波長可変 CW レーザーの場合) またはシングルモードファイバー (fs レーザーの場合) を介して光スペクトルアナライザー (OSA) に送信されます。 532 nm ポンプレーザーは、共焦点および加熱測定のために 100 倍の対物レンズ (対物レンズ 2) によってマイクロキャビティデバイス上に集束されます。

テストセットアップに統合された走査型共焦点顕微鏡を使用して、レーザー加熱下での微細な共鳴シフトと、SiO2 堆積前後のナノダイヤモンドの SiV 中心のスペクトルを測定しました。 532 nm ポンプレーザーは、高速ステアリングミラー (Newport FSM-300) を使用してスキャンされ、4f レンズシステムで 100 倍の対物レンズ (NA = 0.9、Nikon) に投影され、チップ上にビームの焦点が合わせられました。ピエゾステージ（Thorlabs NanoMax Max311）に取り付けられたナイフブレードを使用して、集束スポットサイズを測定したところ、500 nmでした。発光は同じ 100 倍の対物レンズで収集され、シングルモードファイバー (SMF) に結合されました。 SMF からの信号は、アバランシェ光検出器 (PerkinElmer SPCM-AQRH-14FC) に送信されて共焦点スキャンマップを取得するか、EMCCD カメラを備えた分光計 (Princeton Instruments、1200 溝/mm) に送信されました。

レーザー加熱実験を適用するために、共焦点スキャンマップを使用して、集束した 532 nm レーザーをキャビティ上に向けました。波長可変CWレーザーを掃引して、空洞共振のシフトを測定しました。ビームスポットの位置は、最大の共振線シフトを得るためにリングキャビティ上で 400 nm 刻みで移動させることによって最適化されました。

SiV スペクトルの測定では、共焦点スキャンマップを使用して、キャビティ上の SiV を含むナノダイヤモンドの位置を特定しました。 532 nm ポンプ出力 0.4 mW を使用して、SiV フォトルミネッセンスが共焦点顕微鏡によって収集され、分光計に送信され、そこで収集された信号が付属のソフトウェア (LightField) によって自動的にデジタル化されました。

キャビティ上に堆積された非常に薄い層の場合、共振シフトは 1 \(FSR={\lambda }^{2}/(2\pi {n}_{\text{eff}) より大きいため、共振シフトを正確に特徴付けることができません。 }R)\)。測定されたQファクターは104程度であり、クラッド層の堆積の影響を受けないことが確認されています。補足図S1を参照してください。ある有限な厚さの SiO2 層 (この場合は 200 nm) から開始すると、共振シフトは 1 つの FSR 内に留まり、同じ次数 (式 2 の m) 内で追跡できます。図 5 は、実験的に測定された共鳴波長のシフトと、t の関数としての理論的当てはめを示しています。理論曲線は、図 3a、b の 2 つのモードのそれぞれの数値当てはめの数値導関数を平均することによって得られます (当てはめのパラメータについては表 1 を参照)。理論的な予測と実験による測定値の間には、概ね良好な一致が得られました。観察された不一致は、材料特性の不確実性と理論モデルの制約によるものです。たとえば、コアの垂直エッジの周囲に堆積された薄い SiO2 層は含まれません (層の法線は x 軸に平行です、図 1 を参照)。したがって、厚さが増加するたびに調整量を考慮することで、良好な数値一致を得ることができます。

追加の SiO2 層の厚さの関数として共振波長を調整した実験結果。実験点は緑色の十字としてプロットされ、実線は理論上の曲線を表します。赤と青はそれぞれ TM 偏光と TE 偏光を表します。

厚さを 250 nm から 300 nm (w = 330 nm、TE 偏光) に増やすと、最大 1.5 nm の共振シフトが得られますが、SiO2 層を追加するたびに共振シフトは減少します (図 5 を参照)。）。幅が小さいデバイス (w = 330 nm) は、閉じ込めが弱い光学モードを備えているため、より大きなシフトが発生し、屈折率環境の変化の影響を受けやすくなります。

SiO2 クラッドによる調整は空洞共振を大きくシフトさせることができますが、調整はあまり正確ではありません。つまり、測定された波長を所望の理論的予測値と正確に一致させることは困難です。私たちは、私たちの方法が他の微調整方法を補完できる可能性があることを示唆しています。SiO2 クラッドを堆積すると、共振が所望の波長に近づき、他の方法で正確な調整が実現できます。この 2 段階のアプローチは、調整に大量の電力消費や熱放散が必要な場合に役立ちます。特定のシナリオの 1 つは、SPE を含むナノ粒子を含むキャビティが極低温で使用される場合です。チップによって生成される熱は、たとえば輝線のドリフトや広がりを引き起こすことにより、SPE の特性を劣化させる可能性があります。

最初に 300 nm クラッドを堆積し、次に共焦点顕微鏡セットアップで 532 nm ポンプレーザーでキャビティを加熱することにより、この 2 段階の調整アプローチを実証します。レーザーパワーを調整することで、キャビティの共振周波数ラインを12pmの範囲内で正確に調整できます（図6を参照）。測定に使用される同調可能レーザーの不安定性により、測定の不正確さが発生する可能性があると想定しています。共振線プロファイルでは、モードホップフリーの調整範囲が制限されています。我々は、レーザー加熱ビームを遮断することで共振シフトがレーザー加熱に起因する可能性があることを検証しました。これにより、共振線は即座に初期位置に戻ります。露出した Si3N4 キャビティ、つまり SiO2 クラッドの前ではシフトが観察されないため、シフトは SiO2 クラッドによる加熱レーザーの吸収によるものであることがわかります。 SiO2 と Si3N4 の熱光学係数はほぼ同じですが、SiO2 の熱伝導率は一桁小さいことに注目し、これが空洞付近での熱の局所化に役立つと考えられます 37。レーザー誘発加熱が局所的であることをさらに検証するために、レーザースポットをキャビティから 2 µm 離して移動しました。空洞共振線が（レーザー加熱なしで）初期位置に戻ることが観察されました。したがって、クラッドの堆積と局所的なレーザー加熱の組み合わせを使用して、キャビティを微調整できることを示します。

532 nm レーザーによる局所加熱による、300 nm の SiO2 でクラッドされた Si3N4 リングキャビティの共振波長の実験的調整。 (a) さまざまなレーザー出力に対する空洞共鳴のスペクトルプロファイル。 (b) 加熱 532 nm レーザーの印加ポンプパワーに対する中心共鳴波長の可逆シフトの依存性。赤い点線は、温度に対する屈折率 (調整) の線形依存性を示すフィッティングです。

加熱効率を直接判断することはできないことに注意してください。すべてのレーザーパワーが損失なく熱に変換されるという単純化された仮定を使用すると、〜 0.36 nm/W、つまり 1 W あたり〜 0.1 FSR の微調整レートが得られます。ただし、これは、共振器の場合よりも 1 桁低い値です。一体型ヒーター26、32の場合、キャビティの微調整には十分であり、一体型ヒーターの製造をさらに複雑にすることなく実現可能です。ただし、実際には、SiO2 は 532 nm の波長ではほぼ透明です。加熱効率を高め、ひいては調整速度を高めるには、SiO2 の吸収がはるかに強い 350 nm より短い波長の UV レーザーを使用できます。

SPE をホストするナノ粒子とフォトニックプラットフォームの統合は、量子フォトニクスの実現を成功させるための主要な目標の 1 つです。我々は、500 nm の SiO2 クラッドを堆積しても、リングキャビティの上部にスピンコーティングによって堆積されたナノダイヤモンドの位置に大きな影響を与えないことを実証します。クラッディングの前後で撮影された走査型電子顕微鏡（SEM）画像を比較すると、ナノダイヤモンドの位置がSEMの解像度内で変化していないことがわかります（図7a、bを参照）。また、ナノダイヤモンドからのSiV発光は、輝度やスペクトル特性に大きな変化がないことも確認しました（図7c、d）。これは、私たちの調整方法がナノ粒子が集積されたフォトニックキャビティに適していることを示しています。

厚さ 500 nm の SiO2 堆積前後のナノダイヤモンド。 Si3N4 リングキャビティの上部に配置されたナノダイヤモンドの位置を、スピンコーティングによる堆積前 (a) と堆積後 (b) に SEM で観察しました。共焦点顕微鏡セットアップによる測定で得られた、SiO2 堆積前 (黒) と後 (赤) の 2 つの異なるナノダイヤモンド (c および d) のスペクトル特性。

Si3N4 マイクロリングキャビティの広帯域調整技術を実証します。この方法は、局所的なレーザー加熱と組み合わせた、キャビティ上への SiO2 ナノ層の堆積に基づいています。実験結果は理論的予測とよく一致しています。

大幅な熱放散を伴わずに空洞共振を調整できる機能は、極低温で動作する量子フォトニックアプリケーションにとって重要です。フォトクロミック膜や高分子電解質膜の適用とは対照的に、Q ファクターの劣化は観察されません。さらに、キャビティ上に配置されたナノ粒子がクラッドの堆積によって移動されず、それらのスペクトル特性が変化しないことを確認します。

私たちの技術は、最大数ナノメートルのキャビティ調整が必要な、FSR が大きい、小容量でパーセル係数の高いキャビティに役立ちます。これは、集積量子フォトニックデバイスを開発するためのツールキットへの貴重な追加となるでしょう。

合理的な要求に応じて、データは著者から取得される場合があります。

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ナノダイヤモンドの提供については、LF Vereshchagin Institute for High Pressure Physics RAS の Valery A. Davydov 氏と F. Rabelais 大学の Viatcheslav N. Agafonov 氏に感謝します。

私たちは、シンガポール科学技術研究庁 (#21709) およびシンガポール国立研究財団 (助成金番号 NRF-CRP14-2014-04) からの資金援助に感謝します。

Institute of Materials Research and Engineering, Agency for Science, Technology and Research (A*STAR), 2 Fusionopolis Way, #08-03 Innovis, Singapore, 138634, Singapore

ドミトリー・A・カラシニコフ、ネルソン・リム、ビクター・レオン、レオニード・A・クリヴィツキー

138632 シンガポール、Institute of High Performance Computing、Agency for Science, Technology and Research (A*STAR)、Fusionopolis、1 Fusionopolis Way、#16-16 Connexis

ガンジー・アラガッパンとチン・エン・プン

Institute of Microelectronics, Agency for Science, Technology and Research (A*STAR), 2 Fusionopolis Way, #08-02 Innovis, Singapore, 138634, Singapore

ティン・フー

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DAK、GA、LAK は共同でこの実験のアイデアを考案しました。 GA と CEP は光学デバイスを設計しました。 TH と NL がサンプルを製作しました。 DAK と VL はチップの特性評価セットアップを構築し、光学測定を実施しました。 GA と DAK は実験データを分析しました。 DAK は、共著者全員の協力を得て原稿の初稿を書きました。 DAK、GA、LAK がプロジェクトを調整しました。

ドミトリー・A・カラシニコフへの通信。

著者らは競合する利害関係を宣言していません。

シュプリンガーネイチャーは、発行された地図および所属機関における管轄権の主張に関して中立を保ちます。

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転載と許可

カラシニコフ、DA、アラガッパン、G.、フー、T. 他。制御されたナノ層堆積による窒化ケイ素マイクロキャビティの調整。 Sci Rep 12、15074 (2022)。 https://doi.org/10.1038/s41598-022-19255-9

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受信日: 2022 年 6 月 28 日

受理日: 2022 年 8 月 26 日

公開日: 2022 年 9 月 5 日

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-19255-9

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